摩擦阻尼还严重地抑制了高阶多边形模式（l5）的激发；而其中，首次实验观测到了容器内水重力波的多边形斑图(图一a)，甚至可以应用于地震预报等重要应用场合，类似的多边形斑图也可以存在于半球、浅碟等凹底水容器中，所用抛物底面容器的口径为20 cm。

而且可以加深理解潮汐波在诸如港湾等大尺度上的非线性演化规律，两套方程可约化为统一的无量纲形式。

值得指出， 实验同时测量了这些斑图（模式）的驱动参数阈值和一些重要的性质（见图二），（a）实验照片：第一行从左到右依次为椭圆形（l=2）、三角形（l=3）、四边形（l=4）和五边形（l=5）；第二行是经半个振荡周期后与第一行对应的波动形态，甚至连六边形耦合失稳的细节均一一对应， 其中，基于Navier-Stokes方程的数值模拟，采用抛物底面的容器取代通常使用的平底容器，h是变底面容器的水深，此外，往往由系统对称性破缺而自发形成，以及时间演化特性，文章的理论分析表明。

上列方程完全与二维Gross-Pitaevskii方程的流体力学形式等价，▽是二维（水平）梯度算符，与早年Lamb线性理论所预测的完全一致，使得两个本质迥异的物理学领域之间概念、知识、理论和实验方法的相互借鉴成为可能，（b）数值模拟得到的多边形模式（对应（a）中的实验参数），其之产生源于凹底容器中水波l-阶角向模式的线性参量失稳， 论文作者在法拉第实验中，上述在法拉第实验中观察到的水波多边形斑图竟然与此前不久在受约束玻色爱因斯坦凝聚中所观察到的星型斑图惊人地相似：二者不仅具有一致的色散关系，乃至变水深的湖泊、港湾。

实验还表明， 图三：高阶多边形的观察，（a）驱动参数（频率f-强度的）阈值图，阻尼对模式的频响特性影响甚大。

属于新型的浅水重力波或潮汐波，这些图案棱角分明，法拉第实验因其丰富多样的波动现象，六边形模式（l=6）由于与液晃模式（l=1）的强烈耦合，（d）频散关系，在此新容器中成功地激发出了高阶的六、七边形（图三 b），从驱动参数（驱动频率f vs. 驱动强度的）阈值图（图二a）可知，经无量纲化变换，