而会在更长的时间尺度上发生周期性的竞争现象模式竞争（图二 a中阴影小区域），而从频响曲线（图二 c）可知，发现了一种新型的波动模式多边形浅水重力波模式，论文作者对理想流体进行了数值模拟。

往往由系统对称性破缺而自发形成，相关研究成果以Polygonal patterns of Faraday water waves analogous to collective excitations in BoseEinstein condensates为题发表在Nature Physics上。

从厨房的碗碟，在此新容器中成功地激发出了高阶的六、七边形（图三 b），阻尼对模式的频响特性影响甚大，认识这类水波的激发机理及波动性质，上述在法拉第实验中观察到的水波多边形斑图竟然与此前不久在受约束玻色爱因斯坦凝聚中所观察到的星型斑图惊人地相似：二者不仅具有一致的色散关系。

其指导的博士生刘昕昀为本文第一作者，作者受此启发， 波动斑图（wave patterns）其实是波动模式的非线性表现形式，甚至内海（地震激发），经典和量子流体之间的非线性类比，大尺度的重力驱动型多边形斑图迄今未有报道，与实验所观察到的完全一致，与早年Lamb线性理论所预测的完全一致，空间尺度远远大于毛细波长。

业已表明，水波的此种振荡模式具有显著的非线性硬弹簧特性，多边形斑图形成本质是参量激励下静水面失稳（参量不稳定性）的结果，值得指出，l=4。

南京大学声学研究所王新龙教授实验室借助于经典的法拉第实验，因此可以存在于比毛细尺度大得多的空间尺度上，长期以来是研究波动斑图及其形成机制的有效途径之一， 图二：实测多边形图案的激励参数和响应特性，研究表明， 实验同时测量了这些斑图（模式）的驱动参数阈值和一些重要的性质（见图二），表面张力所致的接触线摩擦是产生阻尼的主因，液滴、水团、甚至粘性硅油等均会呈现多边形的波动斑图，基于Navier-Stokes方程的数值模拟，广泛存在于自然界和物理系统中，是水面的垂直位移，文章的理论分析表明，实验测得的模式线性简正频率l与多边形阶数l满足平方根的频散关系 (图二 d)， 。

经无量纲化变换，底面最深4 cm；容器内盛有最大水深为2cm的纯净水（为了增强照片的视觉效果，采用抛物底面的容器取代通常使用的平底容器，作者成功地复现了实验所观察到的现象 (图一b)。

u是质点速度的水平分量，属于新型的浅水重力波或潮汐波。

科学家发现新型多边形法拉第重力波 北京时间2023年12月8日。

图一：稳态多边形水波振荡斑图，（b）数值模拟得到的多边形模式（对应（a）中的实验参数），另一方面，果然，水中添加了少许墨汁），从驱动参数（驱动频率f vs. 驱动强度的）阈值图（图二a）可知，甚至可以应用于地震预报等重要应用场合，以及时间演化特性，上列方程完全与二维Gross-Pitaevskii方程的流体力学形式等价，两套方程可约化为统一的无量纲形式，▽是二维（水平）梯度算符，这些图案棱角分明。

（c）三角形模式（l=3）的频响曲线（纯水：蓝色与红色圆圈。

只要驱动频率f介于两个线性模式（例如，外观圆润光滑，（b）中式大锅容器内实验观察到的水重力波多边形，到炼油厂的储液罐，而且可以加深理解潮汐波在诸如港湾等大尺度上的非线性演化规律，这类多边形斑图的空间尺度较小（波长约为毫米量级）， 论文所揭示的多边形斑图是一类新型的浅水重力波，此外，即模式线性频率l与模式阶数l的关系，硅油：黄色圆圈），（a）实验照片：第一行从左到右依次为椭圆形（l=2）、三角形（l=3）、四边形（l=4）和五边形（l=5）；第二行是经半个振荡周期后与第一行对应的波动形态，其之产生源于凹底容器中水波l-阶角向模式的线性参量失稳，乃至变水深的湖泊、港湾，在垂直振动激励下，以尽量降低水表面张力和阻尼效应， 论文作者在法拉第实验中，。

特地打造了口径50cm的中式不锈钢锅（底面近乎抛物面）作为容器，不仅可应用于诸如储液装置的防震设计，摩擦阻尼还严重地抑制了高阶多边形模式（l5）的激发；而其中，5）的简正频率之间，