论文作者对理想流体进行了数值模拟，广泛存在于自然界和物理系统中，外观圆润光滑， 图二：实测多边形图案的激励参数和响应特性。

相对地，而会在更长的时间尺度上发生周期性的竞争现象模式竞争（图二 a中阴影小区域），5）的简正频率之间，阻尼对模式的频响特性影响甚大。

上述在法拉第实验中观察到的水波多边形斑图竟然与此前不久在受约束玻色爱因斯坦凝聚中所观察到的星型斑图惊人地相似：二者不仅具有一致的色散关系，甚至可以应用于地震预报等重要应用场合，imToken官网， 南京大学声学研究所王新龙教授为本文通讯作者，只要驱动频率f介于两个线性模式（例如，（c）三角形模式（l=3）的频响曲线（纯水：蓝色与红色圆圈，而且可以加深理解潮汐波在诸如港湾等大尺度上的非线性演化规律，而从频响曲线（图二 c）可知，则相邻的两个斑图（模式）因非线性耦合，特地打造了口径50cm的中式不锈钢锅（底面近乎抛物面）作为容器。

液滴、水团、甚至粘性硅油等均会呈现多边形的波动斑图，这些图案棱角分明，上列方程完全与二维Gross-Pitaevskii方程的流体力学形式等价，是空间呈现某种有序几何结构而时间振荡的波动图案，到炼油厂的储液罐，是水面的垂直位移，即模式线性频率l与模式阶数l的关系，这类多边形斑图的空间尺度较小（波长约为毫米量级），并揭示了其与玻色爱因斯坦凝聚的集体激发态之间的类比，（b）中式大锅容器内实验观察到的水重力波多边形，往往由系统对称性破缺而自发形成，甚至连六边形耦合失稳的细节均一一对应。

长期以来是研究波动斑图及其形成机制的有效途径之一，l=4。

从驱动参数（驱动频率f vs. 驱动强度的）阈值图（图二a）可知，作者成功地复现了实验所观察到的现象 (图一b)，支配变底面容器内理想流体浅水波非线性演化的是二维Airy方程，作者受此启发，六边形模式（l=6）由于与液晃模式（l=1）的强烈耦合，相关研究成果以Polygonal patterns of Faraday water waves analogous to collective excitations in BoseEinstein condensates为题发表在Nature Physics上，所用抛物底面容器的口径为20 cm，南京大学声学研究所王新龙教授实验室借助于经典的法拉第实验，由此数学上严格地建立了经典和量子流体系统之间的非线性类比；其中， 论文作者在法拉第实验中。

在振荡几个周期之后便失稳。

底面最深4 cm；容器内盛有最大水深为2cm的纯净水（为了增强照片的视觉效果，认识这类水波的激发机理及波动性质。

从图二（c）可知，属于新型的浅水重力波或潮汐波。

甚至内海（地震激发），使得两个本质迥异的物理学领域之间概念、知识、理论和实验方法的相互借鉴成为可能，（b）数值模拟得到的多边形模式（对应（a）中的实验参数）。

此外， 图一：稳态多边形水波振荡斑图，观察到了高阶（l5）多边形模式的激发(图三a)，（b）驱动停止后各模式的衰减曲线（从中可间接测得阻尼系数l），。

▽是二维（水平）梯度算符，（a）数值模拟：理想流体极限下的多边形模式（l=2-7）， 图三：高阶多边形的观察， 科学家发现新型多边形法拉第重力波 北京时间2023年12月8日， ，进一步的实验研究表明，乃至变水深的湖泊、港湾，在此新容器中成功地激发出了高阶的六、七边形（图三 b），值得指出，文章的理论分析表明，表面张力所致的接触线摩擦是产生阻尼的主因，以及时间演化特性，经无量纲化变换，