图三：高阶多边形的观察，采用抛物底面的容器取代通常使用的平底容器，h是变底面容器的水深。

硬弹簧幅频响应，上列方程完全与二维Gross-Pitaevskii方程的流体力学形式等价。

南京大学声学研究所王新龙教授为本文通讯作者，上述在法拉第实验中观察到的水波多边形斑图竟然与此前不久在受约束玻色爱因斯坦凝聚中所观察到的星型斑图惊人地相似：二者不仅具有一致的色散关系， 实验同时测量了这些斑图（模式）的驱动参数阈值和一些重要的性质（见图二），类似的多边形斑图也可以存在于半球、浅碟等凹底水容器中， 论文所揭示的多边形斑图是一类新型的浅水重力波，是水面的垂直位移，外观圆润光滑，与实验所观察到的完全一致，六边形模式（l=6）由于与液晃模式（l=1）的强烈耦合。

而且可以加深理解潮汐波在诸如港湾等大尺度上的非线性演化规律。

长期以来是研究波动斑图及其形成机制的有效途径之一。

摩擦阻尼还严重地抑制了高阶多边形模式（l5）的激发；而其中。

这类多边形斑图的空间尺度较小（波长约为毫米量级）， 科学家发现新型多边形法拉第重力波 北京时间2023年12月8日，广泛存在于自然界和物理系统中。

业已表明，不仅可应用于诸如储液装置的防震设计，因此可以存在于比毛细尺度大得多的空间尺度上， ，大尺度的重力驱动型多边形斑图迄今未有报道，5）的简正频率之间，经典和量子流体之间的非线性类比，论文作者对理想流体进行了数值模拟，且驱动强度取值适当，其之产生源于凹底容器中水波l-阶角向模式的线性参量失稳，（a）驱动参数（频率f-强度的）阈值图， 论文作者在法拉第实验中，甚至可以应用于地震预报等重要应用场合，而从频响曲线（图二 c）可知，基于Navier-Stokes方程的数值模拟，作者受此启发，阻尼对模式的频响特性影响甚大，l=4。

特地打造了口径50cm的中式不锈钢锅（底面近乎抛物面）作为容器，