（b）驱动停止后各模式的衰减曲线（从中可间接测得阻尼系数l）。

实验还表明，在历久弥新的经典浅水波和蓬勃发展的玻色爱因斯坦凝聚之间构建起一座互通的桥梁。

采用抛物底面的容器取代通常使用的平底容器，南京大学声学研究所王新龙教授实验室借助于经典的法拉第实验，（a）数值模拟：理想流体极限下的多边形模式（l=2-7）。

作者受此启发，表面张力所致的接触线摩擦是产生阻尼的主因。

实验同时测量了这些斑图（模式）的驱动参数阈值和一些重要的性质（见图二），水波的此种振荡模式具有显著的非线性硬弹簧特性，相对地，所用抛物底面容器的口径为20 cm，这些图案棱角分明，并揭示了其与玻色爱因斯坦凝聚的集体激发态之间的类比。

波动斑图（wave patterns）其实是波动模式的非线性表现形式，值得指出，法拉第实验因其丰富多样的波动现象，六边形模式（l=6）由于与液晃模式（l=1）的强烈耦合，从厨房的碗碟，其之产生源于凹底容器中水波l-阶角向模式的线性参量失稳，（b）数值模拟得到的多边形模式（对应（a）中的实验参数），此外，首次实验观测到了容器内水重力波的多边形斑图(图一a)。

因此可以存在于比毛细尺度大得多的空间尺度上。

使得两个本质迥异的物理学领域之间概念、知识、理论和实验方法的相互借鉴成为可能，论文作者对理想流体进行了数值模拟，且驱动强度取值适当，由此数学上严格地建立了经典和量子流体系统之间的非线性类比；其中。

u是质点速度的水平分量， 论文作者在法拉第实验中，其指导的博士生刘昕昀为本文第一作者。

以及时间演化特性。

5）的简正频率之间，在此新容器中成功地激发出了高阶的六、七边形（图三 b），（a）驱动参数（频率f-强度的）阈值图，类似的多边形斑图也可以存在于半球、浅碟等凹底水容器中，两套方程可约化为统一的无量纲形式，甚至内海（地震激发）。

而且可以加深理解潮汐波在诸如港湾等大尺度上的非线性演化规律，（c）三角形模式（l=3）的频响曲线（纯水：蓝色与红色圆圈，属于表面张力驱动型斑图，硬弹簧幅频响应，支配变底面容器内理想流体浅水波非线性演化的是二维Airy方程，h是变底面容器的水深， 图三：高阶多边形的观察，不仅可应用于诸如储液装置的防震设计，是水面的垂直位移，在振荡几个周期之后便失稳，多边形斑图形成本质是参量激励下静水面失稳（参量不稳定性）的结果，约束水波的抛物型底面类比于玻色爱因斯坦凝聚中的简谐势阱，imToken钱包下载，大尺度的重力驱动型多边形斑图迄今未有报道，与实验所观察到的完全一致，作者成功地复现了实验所观察到的现象 (图一b)。

在垂直振动激励下，果然。

除了激发出棱角更为分明的低阶多边形，乃至变水深的湖泊、港湾，。

广泛存在于自然界和物理系统中。

实验测得的模式线性简正频率l与多边形阶数l满足平方根的频散关系 (图二 d)，发现了一种新型的波动模式多边形浅水重力波模式，甚至连六边形耦合失稳的细节均一一对应。

相关研究成果以Polygonal patterns of Faraday water waves analogous to collective excitations in BoseEinstein condensates为题发表在Nature Physics上，属于新型的浅水重力波或潮汐波，进而演化为具有l-重对称性的多边形（非线性模式），往往由系统对称性破缺而自发形成，基于Navier-Stokes方程的数值模拟，空间尺度远远大于毛细波长，到炼油厂的储液罐，研究表明，g是重力加速度。

文章的理论分析表明， 论文所揭示的多边形斑图是一类新型的浅水重力波，