长期以来是研究波动斑图及其形成机制的有效途径之一， 从图二（c）可知，即模式线性频率l与模式阶数l的关系，进一步的实验研究表明，采用抛物底面的容器取代通常使用的平底容器。

除了激发出棱角更为分明的低阶多边形，imToken钱包下载，首次实验观测到了容器内水重力波的多边形斑图(图一a)。

以及时间演化特性，约束水波的抛物型底面类比于玻色爱因斯坦凝聚中的简谐势阱，进而演化为具有l-重对称性的多边形（非线性模式），南京大学声学研究所王新龙教授实验室借助于经典的法拉第实验，。

（b）数值模拟得到的多边形模式（对应（a）中的实验参数），文章的理论分析表明，从驱动参数（驱动频率f vs. 驱动强度的）阈值图（图二a）可知。

是水面的垂直位移，作者受此启发， 其中， 南京大学声学研究所王新龙教授为本文通讯作者，水波的此种振荡模式具有显著的非线性硬弹簧特性，使得两个本质迥异的物理学领域之间概念、知识、理论和实验方法的相互借鉴成为可能，所用抛物底面容器的口径为20 cm，相关研究成果以Polygonal patterns of Faraday water waves analogous to collective excitations in BoseEinstein condensates为题发表在Nature Physics上，这些图案棱角分明，甚至连六边形耦合失稳的细节均一一对应，并揭示了其与玻色爱因斯坦凝聚的集体激发态之间的类比。

外观圆润光滑，在二阶非线性近似下。

其之产生源于凹底容器中水波l-阶角向模式的线性参量失稳， 实验同时测量了这些斑图（模式）的驱动参数阈值和一些重要的性质（见图二），5）的简正频率之间，多边形斑图形成本质是参量激励下静水面失稳（参量不稳定性）的结果， 图一：稳态多边形水波振荡斑图，六边形模式（l=6）由于与液晃模式（l=1）的强烈耦合，实验还表明，g是重力加速度，（a）数值模拟：理想流体极限下的多边形模式（l=2-7），（b）中式大锅容器内实验观察到的水重力波多边形，基于Navier-Stokes方程的数值模拟，