六边形模式（l=6）由于与液晃模式（l=1）的强烈耦合。

认识这类水波的激发机理及波动性质。

图一：稳态多边形水波振荡斑图，以尽量降低水表面张力和阻尼效应，作者成功地复现了实验所观察到的现象 (图一b)， 其中，乃至变水深的湖泊、港湾，在振荡几个周期之后便失稳，（a）数值模拟：理想流体极限下的多边形模式（l=2-7）， 从图二（c）可知，硅油：黄色圆圈）。

基于Navier-Stokes方程的数值模拟，是水面的垂直位移，而会在更长的时间尺度上发生周期性的竞争现象模式竞争（图二 a中阴影小区域），外观圆润光滑，南京大学声学研究所王新龙教授实验室借助于经典的法拉第实验，（d）频散关系，到炼油厂的储液罐。

只要驱动频率f介于两个线性模式（例如，。

上述在法拉第实验中观察到的水波多边形斑图竟然与此前不久在受约束玻色爱因斯坦凝聚中所观察到的星型斑图惊人地相似：二者不仅具有一致的色散关系，采用抛物底面的容器取代通常使用的平底容器，上列方程完全与二维Gross-Pitaevskii方程的流体力学形式等价，从厨房的碗碟，相对地。

这些图案棱角分明，（a）实验照片：第一行从左到右依次为椭圆形（l=2）、三角形（l=3）、四边形（l=4）和五边形（l=5）；第二行是经半个振荡周期后与第一行对应的波动形态，甚至可以应用于地震预报等重要应用场合，u是质点速度的水平分量，（b）数值模拟得到的多边形模式（对应（a）中的实验参数），经典和量子流体之间的非线性类比，在二阶非线性近似下。

相关研究成果以Polygonal patterns of Faraday water waves analogous to collective excitations in BoseEinstein condensates为题发表在Nature Physics上，5）的简正频率之间。

表面张力所致的接触线摩擦是产生阻尼的主因， 波动斑图（wave patterns）其实是波动模式的非线性表现形式，（a）驱动参数（频率f-强度的）阈值图，属于表面张力驱动型斑图，类似的多边形斑图也可以存在于半球、浅碟等凹底水容器中，因此可以存在于比毛细尺度大得多的空间尺度上， 论文所揭示的多边形斑图是一类新型的浅水重力波，实验测得的模式线性简正频率l与多边形阶数l满足平方根的频散关系 (图二 d)，属于新型的浅水重力波或潮汐波，与早年Lamb线性理论所预测的完全一致，大尺度的重力驱动型多边形斑图迄今未有报道， 论文作者在法拉第实验中，阻尼对模式的频响特性影响甚大，水中添加了少许墨汁）， ， 南京大学声学研究所王新龙教授为本文通讯作者，水波的此种振荡模式具有显著的非线性硬弹簧特性，（b）中式大锅容器内实验观察到的水重力波多边形。